磁场的安培环路定理？

稳恒磁场中，磁感应强度B沿任何闭合路径的线积分，等于这闭合路径所包围的各个电流的代数和乘以磁导率。这个结论称为安培环路定理（Ampere circuital theorem）。

安培环路定理可以由毕奥－萨伐尔定律导出。它反映了稳恒磁场的磁感应线和载流导线相互套连的性质。

静电场的安培环路定理的意义？

安培环路定理反映了磁场的基本规律。和静电场的环路定理相比较，稳恒磁场中B 的环流 ，说明稳恒磁场的性质和静电场不同，静电场是保守场，稳恒磁场是非保守场安培环路定律对于任一形状的闭合回路均成立。B的环流与仅与闭合路径内电流代数和有关，而与电流在其中的分布位置无关，但路径上磁感应强度B是闭合路径内外的电流共同产生。安培环路定理的物理意义：磁场是非保守场，不能引入势能。

安培环路定理为什么需要无限长？

其实是这样的：

从历史发展的角度来说，毕奥-萨伐尔定律是从大量的实验事实中总结出来的，后来安培对这两个人的实验结果进行了一些理论概括和数学分析，得到了安培环路定理。

从现代电磁学的理论结构看，安培环路定理是电磁学四个基本方程之一，而毕奥-萨伐尔定律很自然地成为了环路定理的推论。

事实上安培环路定理适用于一切情况，但是这里面有一个问题，环路定理实际上表明了磁场强度H（或者磁感应强度B都行）与宏观电流I的关系，然而这两个都是积分量而不是微分量。因此在你应用环路定理进行实际计算的时候必须有一个假设，那就是磁场H或者B的空间分布应当事先被确定地知道或者是具有明显的对称性（从而能够将繁复的三维曲线积分简化为简单的代数运算，就像无限长载流直导线的情况一样）。

你在把环路定理应用到有限长直导线的时候，由于这种情况下磁场并没有导线无限长时那样严格而完美的对称性（无限长直导线的磁场是柱对称的，而且可以简化为平行平面场来分析，事实上也确实是这么分析的，然而有限长直导线磁场是轴对称的，也不是平行平面场）。也就是说你在对有限长载流导线用环路定理的时候，隐含了一个这个场具有很完美的对称性的假设，然而这个假设并不符合实际，所以你当然不会得出正确的结果。

至于毕奥定律就没有这个情况，出现在毕奥定律中的电流元是微分量，你在应用它的时候只需要正确算出这个并不是很好算的积分就行了，这里面没有对磁场本身的对称性提出任何要求，所以它原则上也可以用来计算任何形状电流产生的磁场。只不过是计算的复杂程度问题。

其实环路定理和毕奥定律是等效的，理论上说可以互相导出，你在有限长载流导线问题上出现的两种不同的结果仅仅是因为你在应用的时候没考虑到简化过程中的隐含假设，而不是说定理本身的问题。

安培环路定理有什么用？

安培环路定理有毕奥-萨伐尔定律和磁场的叠加性证明（请参阅毕奥-萨伐尔定律）。

在静磁学中，安培定律的角色与高斯定律在静电学的角色类似。

当系统组态具有适当的对称性时，我们可以利用这对称性，使用安培定律来便利地计算磁场。

例如，当计算一条直线的载流导线或一个无限长螺线管的磁场时，可以采用圆柱坐标系来匹配系统的圆柱对称性。

安培定理和安培环路定理？

安培定理是用来判定通电螺线管极性的定则，具体做法是：用右手握住螺线管，四指指向电流方向，大拇指指向螺线管的北极。

安培环路定理是用来判定通电直导线周围磁场方向的定则，具体做法是：用右手握住通电直导线，大拇指指向电流方向，四指指向磁场方向

安培环路定理是电生磁还是磁生电？

安培环路定理是电生磁。

磁场强度环路定理公式为D=ρL/S。在稳恒磁场中，磁感应强度B沿任何闭合路径的线积分，等于这闭合路径所包围的各个电流的代数和乘以磁导率。

这个结论也称为安培环路定理。

磁场的安培环路定理：∮B·dL=μΣI 式右边ΣI是以积分回路为边界的面S上的总电流强度，电流方向与回路正方向成右手螺旋为正，积分回路是磁场中的闭合路径，是想象的理想的没有粗细的几何线，本身没有面积。所以环路上没有电流。

磁场环路定理公式？

在稳恒磁场中，磁感应强度B沿任何闭合路径的线积分，等于这闭合路径所包围的各个电流的代数和乘以磁导率。这个结论称为安培环路定理（Ampere circuital theorem）。安培环路定理可以由毕奥－萨伐尔定律导出。它反映了稳恒磁场的磁感应线和载流导线相互套连的性质。

它的数学表达式是：

符号规定：穿过回路L的电流方向与L的环绕方向服从右手关系时I为正，否则为负。

安培环路定理反映了磁场的基本规律。

请问安培环路定理指的是什么？

磁场的安培环路定理：∮B·dL=μΣI 式右边ΣI是以积分回路为边界的面S上的总电流强度，电流方向与回路正方向成右手螺旋为正，

积分回路是磁场中的闭合路径，是想象的理想的没有粗细的几何线，本身没有面积。所以环路上没有电流。